MOVIMENTO ROTACIONAL

CORE CURRICULUM
RACIOCÍNIO EMPÍRICO

MOVIMENTO ROTACIONAL

PROFESSOR
Dr. Willi P. Junior

ALUNO:
Robson Bruno .................................... CA: 21356451

São Paulo
2012

MOVIMENTO ROTACIONAL

Quando mais de uma força atua sobre o corpo, tentando move-lo ao redor do mesmo eixo e em sentidos diferentes, ou iguais, podemos somá-las, ou aos torques por elas produzidos. Temos ai duas situações: suas forças e torques se anulam, corpo em equilíbrio; ou haverá uma soma de torques e/ou forças, corpo em movimento.
As forças que atuam no corpo no sentido anti-horário são consideradas positivas, e as que giram no sentido horário são negativas, isto porque o sentido de rotação é considerado positivo no sentido anti-horário e negativo no horário, o mesmo acontece com os ângulos de rotação como vimos no inicio do trabalho.
Analisaremos agora as duas situações apresentadas:
Corpo em equilíbrio:

∑τ=0e∑F=0
Quando tivermos a soma dos torques iguais a 0, teremos o sistema em equilíbrio rotacional e quando as forças forem nulas temos um equilíbrio translacional.
É importante ressaltar que a condição para que ∑ F = 0 aconteça é:
∑ Fx = 0 ∑ Fy = 0 ∑ τz = 0

Corpo em movimento
Para corpos em movimento rotatório, temos um τ ≠ 0, ou seja, há variação na velocidade angular, aumentando então a aceleração angular.
Nesses casos podemos calcular a aceleração sofrida pelo corpo pela 2ª lei de Newton:
F=mxa
Sabendo que a força move ao objeto ao redor de um ponto fixo, imaginamos um raio do ponto fixo ate a ou as forças que estão sendo aplicadas, e a aceleração no caso é centrípeta, com isso, temos:
F x r = m x r² x α
Sendo F x r = τ: τ = m x r² x α

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Nos casos em que mais de uma força atua sobre o corpo temos:
Στ = (Σm x r²) x α
O corpo em movimento contínuo possui tendência a continuar seu movimento, chamamos isso de Inércia, e ela é descrita no torque como a soma das massas pelo quadrado do raio, de modo que:
Στ = I x α
O somatório do