Difração de Raio X

Difração de Raios X
A difração de raios X é um fenômeno de interação entre a radiação eletromagnética e a matéria ordenada. Para a ocorrência da difração é necessário que o comprimento de onda da radiação incidente seja da mesma ordem de grandeza do espaçamento interatômico do material analisado, ou seja, da ordem de Angstrom. Os raios X são produzidos quando elétrons muito rápidos colidem com a matéria. Um elétron a alta velocidade pode remover um elétron de caroço de um átomo. Quando esta camada interna fica ionizada, um elétron de uma camada mais externa pode se deslocar para esta posição vazia, liberando uma energia bem definida na forma de raios X característico (radiação
Kα, Kβ , etc.). Um elétron também pode ser decelerado, perdendo energia ao passar pelo campo elétrico forte originado pelo núcleo de um átomo. O decréscimo em energia ΔE do elétron aparece como um fóton de raios X de freqüência ν, dada pela equação de Einstein: hν = ΔE
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na qual h é a constante de Planck. A incidência dos raios X sobre um átomo provoca o espalhamento de radiação em todas as direções. A interferência construtiva dos raios X espalhados, proveniente de vários átomos, caracteriza a difração. No caso de um cristal, a seqüência periódica de átomos, pode ser visualizada como um conjunto de planos cristalográficos, indexados através dos índices de Miller, hkl 3,4,7. O espalhamento coerente dos raios X (mesma energia da radiação incidente) por um conjunto de planos cristalinos (hkl) ocorre em um ângulo bem definido, denominado ângulo de Bragg. A condição de difração é estabelecida pela lei de Bragg3,4 : n λ = 2 dhkl senθhkl
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onde n é a ordem de difração (normalmente considera-se n = 1), λ é o comprimento de onda da radiação incidente, dhkl é a distância interplanar e θhkl é o semi-ângulo de difração medido em relação aos raios X incidentes. Os valores de dhkl para compostos padrão estão tabelados, disponíveis no sistema
ICDD(JCPDS) da International