Relatorioem

Introdução
Em 1897, J. J. Thompson, pela primeira vez, mediu experimentalmente a razão carga-massa do no Laboratório Cavendish, em Cambridge, na Inglaterra. Este experimento confirmou a existência do elétron como partícula elementar de carga negativa e com massa bem definida.
O aparato experimental utilizado por Thompson consistiu de um tubo em vácuo que possuía um catodo emissor de elétrons. O feixe de elétrons era colimado por dois anodos em direção a uma tela fluorescente, atravessando uma região entre duas placas paralelas carregadas com cargas elétricas de natureza oposta. Estas placas submetiam o feixe de elétrons a um campo elétrico E uniforme, fazendo com que ele sofra uma deflexão.

Utilizando um conjunto de espiras juntamente com as placas, cria-se um campo magnético B que também atua sobre o feixe, produzindo uma deflexão para o sentido contrário a que foi produzida pelas placas. Ajustando os campos E e B de modo que a deflexão seja nula, podemos dizer que o módulo das forças elétrica e magnética sobre o feixe de elétrons é igual, o que nos permite escrever que a razão carga massa r do elétron é dada por

onde V é a diferença de potencial aplicada entre anodo e filamento.
Thompson verificou que a razão carga-massa independe do material que constitui o catodo e do gás residual que existe dentro do tubo o que demonstra que ela é universal.
Em 1902, Lenard empregou outro método para determinar a razão carga-massa do elétron. Ele utilizou um feixe de elétrons acelerado por um potencial V, sob ação apenas de um campo magnético B, que produz uma força de deflexão sobre o feixe, resultando em um movimento circular de raio R, cujo módulo da força centrípeta equivale ao módulo da força magnética. Considerando a força magnética perpendicular ao feixe, podemos escrever, para cada elétron do feixe

O que resulta em

onde é a velocidade do feixe de elétrons e é a carga elementar
Para obter a velocidade , igualamos a energia potencial elétrica oferecida ao