Efeito pelicular

Efeito Pelicular No caso de um movimento de cargas em metais, uma atenção especial deve ser dada à relação entre tensão e corrente. É a diferença de potencial elétrico, ou queda de tensão, entre dois pontos que permite que haja um movimento de cargas. Uma vez em movimento, as cargas são levadas a encontrar diversos obstáculos, como por exemplo, as resistências da rede atômica a qual lhes impõem um limite máximo à velocidade e dissipa parte de sua energia. Esse comportamento de restrição é descrito pela lei de Ohm. Entretanto, a propagação em bons condutores se dá por uma onda plana uniforme, nele estabelecida. Devido à alta condutividade em metais, pode-se pensar em uma onda eletromagnética em vez de tensão eficaz. Da mesma forma, a corrente de condução pode ser relacionada ao campo, ali presente, por: J = σ * E (1) | Na equação (1) as grandezas J, σ e E, representam, respectivamente, o vetor densidade de corrente elétrica, a condutividade e o vetor campo elétrico. Considere-se um campo elétrico que se propaga na direção y de uma superfície metálica, cuja figura está mostrada a seguir:

Figura 2: Idealização de uma lâmina condutora e sua localização em um eixo cartesiano. | Para analisar o comportamento desse campo, é necessário, inicialmente, que se faça uma abordagem completa do problema descrito pelas leis de Ampère e de Faraday. Isto é proposto através das seguintes equações de Maxwell: | (2)

(3) | A partir disso, fazendo-se novamente rotacional na equação (3), tem-se que: | (4) | Onde, no local do rotacional de H é feita a substituição pela equação (2), ou seja: | (5) | Ou ainda, | (6) | Sendo que: | (7) | É a expressão geral da constante de propagação e f é a freqüência de propagação do campo eletromagnético. Verificando as condições de contorno do problema mostrado na figura 1, pode-se resolver a equação (6) visando somente variações da componente Ey na direção x. A